МАВЗУ 17. СИГНАЛ САТХИНИНГ ЎЗГАРИШИ. СИГНАЛНИНГ БУЗИЛИШИ. РАДИОҚАБУЛ ҚИЛИШ ЖАРАЁНИДА ХАЛАКИТЛАР

17.1. Сигнал сатхининг ўзгариши

Алоқа ва эшиттириш каналларида ахборотни қабул қилиш доимо вақт бўйича сигнал амплитудасини флуктуацияси билан кузатилади. Бундай флуктуация қотиш (замирания) деб юритилади ва одатда квазижараён сониядан бир неча ўн минутларгача вақт мобайнида давом этади. Қотишнинг асосий характеристикаси бу унинг чуқурлиги (глубина). Қотиш чуқурлиги – бу бирон шартли сатхга нисбатан сигналнинг амплитуда кийматини чекланиши. Қотиш чуқурлиги бир неча ўн дицибелни ташкил этади.

Қотишни асосий сабаблари. Қотишнинг асосий сабаларига қуйидагилар киради:

1. Радиотўлқинларнинг тарқалиши турли траекториялар бўйлаб амалга оширилади. Қабул нуқтасида одатда кўп нурли структурали майдон кузатилади. Бу майдон уз навбатида интерференцион қотишларнинг сабаби бўлиб чикади. Еритилиш зонасида Ер устки тўлқин майдони тугри ва Ердан қайтган тўлқинлар интерференциясининг натижасиди. Атмосферанинг биржинслилик бўлмаганликларида сочилиш эффектидан фойдаланувчи линияларда қабул килинувчи майдон бу сочилиш хажми участкаларида сочилган кўпгина тўлқинлар интерференциясининг натижасидир. Ионосферадан ўз аксини топган яъни қайтган тўлқинлардан фойдаланувчи линияларда майдонни кўп нурли структураси – бу бир вақт ичида ионосферадан бир неча марта акс эттирилган тўлқинларнинг натижасидир. Узунлиги бир неча ўн-минг километр бўлган траекторияларни атиги бир неча сантиметр ёки метр чекланиши УҚТ диапазони оралиғида фазаларни 180 градусга узгариши, тўлқин узнлигини икки марта камайиши λ/2 га сабаб бўлади. Бундай чекланишлар атмосфера параметрларининг арзимаган флуктуацияларида хосил бўлади.

2. Қотишни иккинчи сабаби – бу трассадаги сусайиш шартларини тасодифий узгаришидир. Масалан, Ер устки тўлқинини тасодифан сусайиши Ерни экранлик хусусиятидан келиб чикиши мумкин, у уз навбатида рефракция шароитидан келиб чикади, яъни метеошароитларидан. Бу флуктуациялар интерференцион қотишларга нисбатан анча секин окиб утидидар.

3. Қотишнинг учинчи тури поляризацион қотиш деб юритилади. У қабул килинувчи майдон кутубланишини тасодифий узгаришларига богликдир. Флуктуациянинг бу тури қабул килинувчи майдон ва қабул килувчи антеннанинг кутубланишларини узаро мослашганлигини бузади. Бунинг натижасижа қабул килувчи мосламанинг киришида сигнал сатхини тасодифий тебранишлари вужудга келади.

Қотиш вақтида сигнал амплитудаларининг таксимланиши. Барча тасодифий катталиклар сингари, флуктуацияланувчи сигналнинг сатхи факат статик йул билан бахоланиши мумкин. Умумий олганда қотишни ностационар жараёнини иккита стационар жараёнига ажратиш мумкин: - майдон ўртача кийматларининг флуктуация жараёни ва бу ўрта кийматлар орасидаги тезкор флуктуация жараёни. Флуктуациянинг биринчи тури – астасекин қотиш деб юритилади, иккинчи тури эса – тезкор қотиш. Тезкор интерференцион қотишларда кўпинча учрайдиган сигнал амплитудасининг таксимланиши Рэле таксимланишига якиндир T(U)=exp(-0.69U²/U_m²), бу ерда T(U) – U сатхини ошганлиги эхтимоли, U_m – медианалик бирлик, яъни вақтнинг 50% ошадиган киймат.

Аста секин қотишда сигнал сатхнинг тезкор киймати таксимланиши кўпинча логарифмик-нормал конун билан апроксимацияланади

Т(U) = (1 / 2π)∫ехр(-х² / 2)dх, где х = (lgU - lgU_m) / lgσ, бу ерда х=(lgU-lgU_m)/lg

σ - стандар чекланиш.

Айрим холатларда интеграл конунни T’(U)=1-T(U) куринишда езиб олишимиз мумкин.

Қотишларнинг фазовий корреляцияси. Агар фазода иккита узаро боглик бўлмаган нуқталарга атмосферани узаро боглик бўлмаган жойларидан таркалувчи тўлқинлар етиб борса ва флуктуация параметрлари корреляцияланмаган холда окиб утса, у холда бу икки қабул нуқталаридаги майдон флуктуация жараёнларихам корреляцияланмаган холда окиб утади.қотиш ва фазодаги узаро боглик бўлмаган таркатилиб юборилган нуқталар орасидаги статистик алоқа фазовий корреляцион функция k(l) оркали ёритилади. Фазовий узоклашиш “L” ортиши билан қотишнинг статистик алоқаси камайиб борса, k(l) функция камаювчи функциядир. Қотишлар статистик жихатдан мустакил деб қабул килинган, агар k(l) k(l_m)=1/e=0.37 гача камайиб борсагина. Навбатдаги киймат l=l_m бу қотишнинг фазовий корреляцияси масштабидир. k(l) функция ва l_m киймати механик тарқалишга богликдир.

Қотишларнинг частотавий корреляцияси. Бир вақтнинг узида ахборот иккита хар хил частоталарда узатилганда интерференцион қотишлар орасидаги статистик алоқа камаяди, чунки чатотавий тарқалиш ортиб боради. Бу қуйидагига узвий боглик: фазовий фазаларнинг югуриши бу майдон частотасининг функциясидир ∆φ=2πf∆r/c₀. ∆f катталикка узоклаштирилган иккита частотада қотишларнинг узаро статистик алоқаси частотавий корреляцион функция k(∆f) билан еритилади. k(∆f)=1/e даги ∆f=∆f_m киймати частотавий корреляция масштаби деб юритилади.

Қотишларнинг вақтли корреляцияси. Агар ∆t вақт интервалига таркатилган сигналлар сатзларини узгаришини кузатсак, ∆t ортиши билан қотишлар орасидаги статистик алоқа борган сари камрок кузатилади, чунки атмосфера параметраларини тезкор таркатилиши расми узгаради. Ватинчалик таркатилиш даврида қотишлар орасидаги статистик алоқа ватинчалик корреляцион функция k(∆t) ва вақтинчалик корреляция масштабининг киймати ∆t_m билан характерланади, бу холад k(∆t_m) =1/e.

Таркатиб юборилган қабул қилиш жараёни. Қотишнинг фазовий ва частотавий корреляцияланмаганлиги (изберательность) алоқа линияларини самарали ишлашида кенг фойдаланилади. Фазовий танловчанлик ишни устунлигини оширишга харакат килади. Бу бир вақтни узиданок ахборотни l>l_m масофага кучирилган икки ва унда ортик антенналар билан қабул қилишдир. Хар бир антенна узининг қабул килувчи қурилмасига уланади ва қабул қилиш қурилмалари чикишлари бир бирига уланади. Хар бир канал ичида флуктуация мустакил равишда окиб утади. Бу дегани, натижавий (результирующий) сигнал амплитудаси U га нисбатан паст бўлиб, якка қабул қилиш билан солиштирилганда камайиб боради. Частотавий таркатиб юборилган қабул қилиш жараёни худди шу анъанавий усулда олиб борилади. Ахборотни узатиш ва қабул қилиш бир вақтни узидаёк икки ва ундан ортик f>f_m га фарқ киладиган частоталарда олиб борилади. Қотишларнинг вақтинчавий корреляцияланмаганлиги ахбортни қабул қилишда ишончлилигини ошириш учун ишлатилади ва бу ахборт кўп маротаба вақт бўйича узгартирилиб узатилади. Айрим холларда кутбланган-таркатилган қабул қилиш жарани итшлатилади, яъни бир вақтни узидаек сигнални икки ортиганал-кутбланган антенада қабул қилиш. Бу икки антенна иккита қабул қилиш қурилмаларига улангандир. Лекин кўпинча иккита узаро перпендикуляр кутбланишларда тарқалиш механизмига караб сигнал тасодифий тебранишлар сатхининг корреляция коэффициенти етарли бўлмаган даражада таст бўлади. Шунинг учун бу икки сигнални кушиш натижасида радиолиния ишининг самарадорлиги деярли кузатилмайди.

17.2. Тарқалиш трактидаги сигналнинг бузилиши

Сигналнинг бузилишини икки сабаби мавжуд бўлиб, улар тарқалиш тракти билан боглик. Бу бузилишлар қуйидагича номланади: - флуктуацияловчи кўпнурлик ва ионосферанинг дисперсион хусусиятлари. Тугри тўлқин оркали урнатиладиган факатгина космик алоқа линияларида дисперсия -бузилишларнинг асосий сабаби бўлади. Тўлқинлар тарқалишларининг бошка механизмларида эса бузилишлар флуктуацияловчи кўпнурлик билан аникланади. Бузилишнинг бу турини кўриб чикамиз. Хар бир сигнал маълум частота оралиғида ахборотни олиб утади (f_н=f₀-f дан f_в=f₀+f гача). f_н ва f_в канча кўп фарқ килса, сигнал спектрини алохидаги частотавий ташкил этувчиларидаги интерференцион қотишлари орасида корреляция коэффициенти шунча кам бўлади. Яъни кўпгина даражада қотишнинг частотавий танловчанлиги намоён бўлади. Бу қуйидагини билдиради: вақтнинг бир лахзасидаёқ сигнал спектрини айрим ташкил этувчилари кучайтирилган бўлади, айримлари сусайтирилган бўлади, яъни сигнал шакли бузилади. Бузилиш маълум бир меьёрдан ошиб кетмаслиги учун сигнал полосаси

∆f_max<< I/∆t_max билан чегараланган бўлиши шарт, бу ерда ∆t_max— кўп нурли тарқалиш механизмига боглик бўлган, қабул нуқтасига келувчи бир неча тўлқинларни максимал кечикиш вақти. Импульсли сигналларни узатишда юкорида айтиб утилганлирнинг барчаси уз кучини саклаб колади, факат кўпнурлилик таъсирини яни бир аспекти пайдо бўлади. Агар импульсли сигналлар турли траекториялар бўйича таркалиб, қабул нуқтасига маълум белгиланган кечикиш вақтлари билан келишса, у холда уларни устма-уст ётишида натижавий (результирующий) импульс узунлиги асл нусхасидан фарқ килади, яъни вакинча бузилишлар пайдо бўлади. Бу пайдо бўлган бузилишлар белгиланган меъёрлардан ортиб кетмаслиги учун, импульс узунлиги максимал кечикиш вақтига нисбалан бир неча марта катта бўлиши лозим, яъни ахборотни узатиш тезлиги тарқалиш шартлари билан чегараланади.

Дисперсион бузилишларни кўриб чикамиз. Бу бузилишлар ионосферадан ахборот узатилгандагина содир бўлади. Ионосфера диспергирацияловчи мехитларга киради. Бу мухитда f частотали тўлқин тарқалишини фазавий тезлиги c_ф=с₀/n(f), бу ерда n(f)= илдиз остида ε(f) – ионосферанинг синиш коэффициенти, с – эркин мухитдаги ёруглик тезлиги. Бундай мухитда 2∆f частотавий спектрга эга бўлган сигнал таркалганда, хар бир спектрал ташкил этувчига узининг фазавий тезлиги ва тарқалиш вақти бириктирилган. Натижада айрим ташкил этувчилар қабул нуқталарига бир мунча кечикишлари билан етиб боришади. Бу дисперсион бузилишларнинг сабабидир. Ахборот анолог шаклида узатилганда дисперсион бузилишлар кичик деб хисобланадилар, агар ∆f_max∆t_max <<1, бу ерда ∆t_max - сигнал спектрини чеккасидаги ташкил этувчиларининг вақт бўйича тарқалиш вақтини максимал айирмаси. Импульсли ишларда қуйидагича фикрланади: импульс деярли бузилмайди, агар унинг узунлиги , бу ерда r – импульсли сигнал утувчи йул, ψ(f) – мухитни дисперсион хусусияларига боглик бўлган параметр.

17.3. Радиоқабулқилиш жараёнида халакитлар

Табиий келиб чиқишга эга бўлган халақитлар. Деярли барча радиолинияларда, қабул килувчи қурилма киришига фойдали сигналдан ташкари ташки халакитлар хам таъсир килади. Ташки халакитларга (шумларга) одатда қуйидагилар киради: космик келиб чикишига эга бўлган халакитлар, латмосферадаги газларни радионурланишидан хосил бўлган халакитлар, Ер юзасини радионурланишидан хосил бўлган халакитлар, чакмок чакиш натижасида атмосферада хосил бўлувчи халакитлар, саноат кирилмалари ва уй жихозлари – электромосламалар ва электроқурилмалардан хосил бўлувчи халакитлар, бир бирига якин ублган частоталарда ишловчи радиостанциялардан хосил бўладиган халакитлар. Айтиб утилган халакитларнинг барчаси узига хос хусусиятларига эга бўлиб, уларнинг асосийси бу – интенсивликни частотага бўлган турли богликлиги. Шунинг учун конкрет радиолинияларни хисоб-китоб ишлари олиб борилган даврда барчаси хисобланмайди, балки айрим, шу диапазонда устунликка эга бўлган ташки халакитлар хисобга олинади. Фазовий узайтирилганлиги бўйича ташки халакитларни дискрет ва масофали (чузилган)ларга бўлиш мумкин.

Дискрет халакитларга қуйидагилар киради: бу шовкинларнинг бурчакли улчамлари қабул килувчи антенна йуналтириш диаграммаси кенглигидан кичик бўлади. Бошка барча шовкинлар чузилган шовкинларга киради. Реал ишлтиладиган антенналар учун дискрет манбаилари сифатида одатда Куёш, Ой, радиоюлдузлар, сайёралар ва бошкалар урин олишган. Ташки халакитлар манбаиларининг интенсивлиги турли параметр оркали бахоланади. Тахминан 100МГц дан катта бўлган частоталарда асосий параметр бу хароратли еритилганлик. Шовкин манбаининг хароратли еритилганлиги (яркостная темперетура) Т_я - бу абсолют кора тананинг харорати. Бу тана реал манбаидек қабул нуқтасида худди шундай нурланишни спектрал зичлигини хосил килади. Реал шароитда ташки шовкинлар фазода бир текис таркалмагандир, шунинг учун хароратли еритилганлик бурчакли координаталарнинг Т_я(∆,φ) функциясидир, бу ерда φ ва ∆ - сферик бурчакли координаталар. Қабул килувчи антенна чикишидаги шовкин сатхи Т_я(∆,φ) га кандай боглик бўлса, қабул килувчи антеннанинг қай тарзда йуналтирилганлигига хам богликдир. Шовкин кувватини бахолаш учун қабул килувчи антеннанинг чикишида – антеннанинг шовкинли харорати деган ибора киритилган. Антеннанинг шовкинли харорати – бу қабул килувчи қурилмани кириш каршилигига тенг бўлган каршилик температурасидир. Антеннанинг шовкинли харорати қабул килувчи антеннанинг жойлашиш нуқтасидан Ω=4π тулик танали бурчак интеграл оркали аникланади:

Т_ша = (1/4π)T_я(∆,φ)G(∆φ)dΩ,

бу ерда G(∆,φ) – қабул килувчи антеннанинг кучайтириш коэффициенти; dΩ=sin∆d∆dφ.

Амалиетда одатда иккита ходиса кўп учрайди:

1. антеннанинг йуналтирш диаграммаси чегарасида хароратли еритилганлик деярли доимийдир. Бу холатда Т катталикни интеграл белгисидан ташкарига олиб чиксак бўлади. Бундан ташкари G(∆,φ)=G_maxF²(∆,φ) нисбати, бу ерда F(∆,φ) – антеннанинг нормалаштирилган йуналтириш диаграммаси, интеграл белгисидан ташкарига G_max олиб чикишга имкон яратади. Бундан Т_ша=Т_я келиб чикади. Ен япрокчалари сатхи кам бўлган тор йуналтирилган антенналар ердамида чузилган шовкинлар манбаини қабул қилишда кўпрок таълуклидир.

2. Антеннани йуналтириш диаграммаси кенглигига нисбатан шовкин манбаининг бурчакли улчамлари кичикдир, яъни Ω_и манбаининг танали бурчаги антеннанинг йуналтириш диаграммасини Ω_А (Ω_и<<Ω_А) танали бурчагидан анча кам. Бундай холатда манбанинг танали бурчаги чегарасида G(∆,φ)=const ва Т_ша≈Т_ср Ω_и / Ω_А деб хисобласа бўлади, бу ерда Т_ср – шовкин манбаи хароратли еритилганлиги (яркостная темперетура)ни ўртача киймати. Бу холат одатда дискрет манбаларининг нурланишларини қабул қилишда уринлидир. Антеннанинг умумий шовкинли хароратини аниклагач, антенна юкламасида пайдо бўладиган Р_{ш вш}=kТ_ша∆f (бу ерда k=1.38*10^-23 ВтГц^-1град^-1 – Больцман доимийси; ∆f – қабул килгичнинг эквивалент шовкин чизиги (полосаси)), барча ташки шовкинларнинг тулик кувватини хисоблаб чикса бўлади.

17.1. расм. Т_шпр частотага богликлиги

Ташки шовкинлардан ташкари қабул килувчи қурилманинг киришига ички шовкинлар хам таъсир этади. Фидернинг шовкинли харорати Т_шф унинг термодинамик харорати Т_ф ва фойдали иш коэффициентига η_ф боглик:

Т_шф=Т_ф(1-η_ф)

Қабул килувчи қурилманинг шовкинли харорати Г_шпр унинг ички шовкинлари билан шарланган, ва унинг кириш занжирлари русими ва тузилишига богликдир. Умумий бахолаш учун 6,1 расмда богликликлар қўрсатилган: 1- транзисторлар; 2-диодли смесителлар; 3- туннел диолдари; 4- электрон лампалар; 5- югурувчи тўлқин лампалари; 6- параметрик кучайтиргичлар; 7- мазерлар (суюк азот билар совутилади); 8- мазерлар (суюк гелий билан совутилади). Шундай килиб, қабул килгичнинг киришидаги тулик шовкинли харорати Т_ш=Т_шпр+Т_шф+Т_ша*η_ф.

Жисмоний олиб каралганда Т_ш катталиги қуйидагини қўрсатади: қабул килгични кириш каршилигига тенг бўлган актив каршиликни шундай хароратгача кизитиш керакки, бу каршиликда ажралувчи шовкинлар куввати тизимни барча шовкинлар кувватига тенг бўлиши керак (тахминан 1 Гц чатоталар полосасида улчанган). Қабул килгични киришидаги шовкинларни тўлқин куввати Р_швх=kT_ш∆f. 100 Мгц дан паст бўлган частоталарда ташки халакитлар интенсивлиги одатда 1 кГц частоталар полосасидаги Е_п майдон кучланганлигига караб бахоланади. Бу холатда мослаштирилган қабул килгичнинг йуналтирилмаган халакитларнинг кучланиши , бу ерда ∆f – қабул қилиш жаренининг частоталар полосаси, кГц; l_д – қабул килувчи антеннани амалдаги узунлиги. Қабул килгичнинг киришида ташки халакитлар натижасидаги кувват Р_швх = U_п²/(2Z_в), бу ерда Z_в –фидернинг тўлқинли каршилиги.

Ташқи халақитлар (шовқинлар) манбалари

Космик келиб чикишга эга шовкинлар. Космик радионурланишлар умумий фон ва дискрет манбалар нурланишидан иборат. Умумий фон узлуксиз лекин бир текисда таркалмаган бўлиб, узлуксиз частотали спектрга эга. Космик фон - юлдузлар аро ионизацияланган иссиклик радионурланиш ва юлдузлар аро магнит майдонлар ичида зарядланган заррачаларнинг нотекис харакатидан келиб чикадиган иссик бўлмаган радионурланишлар натижасида пайдо бўлади. Космик фоннинг хароратли еритилганлиги (яркостная темперетураси) Т_як фазода бир текис таксимлангмаган, «Млечний путь» йуналишида нурланишнинг максимуми кузатилади.

17.2. расм. Т_як частотага богликлиги

17.2. расмда Т_якни частотага богликлиги қўрсатилган. Космик нурланишни дискрет манбалари сифатида энг ёруги бу Куёшдир. Юпитер, Венера ва Ой шунингдек катта интенсивликга эга.

17.3. расм. Т_я манбаларининг частотага богликлиги

17.3-расмда баъзи дискрет манбаларининг хароратли еритилганлиги (яркостная темперетура)ни частотага богликлиги қўрсатилган. Космик нурланишнинг энг катта манбаи бу Куешдир (1 ва 2 эгри чизиқлар). Асосий интенсивликка яна Юпитер (3 эгри чизиқ), Венера (4 эгри чизиқ) ва Ой (5 эгри чизиқ) эгадир.

Атмосферанинг радионурланиши. Атмосферанинг асосий радионурланиши бу кислород, сув буглари ва гидрометеорлардир. Атмосферанинг норезонанс ва резонанс нурланишларини ажратиш мумкин. Норезонанс нурланишлар – молекулаларни хаотик харакати билан шартланган. Резонанс нурланишлар – молекулаларни катта энергетик сатхдан кичик энергетик сатхга ихтиерий утишидан келиб чикади. Нурланишлар частотаси айирмаси ютилиш чизиқлари билан устма уст тушади. Атмосферали радионурланишнинг интенсивлиги метеоролигик шароитларга ва шу йуналишдаги атмосферанинг калинлигига боглик. Кутарилиш жойи ∆ кўпайиши билан шовкин хосил килувчи атмосфера катлами камаяди ва атмосферанинг хароратли еритилганлиги (яркостная темперетура)хам камаяди. 17.2 расмда Т_яа частотага богликлик эгри чизиқлари келтирилган (асосан ёз мавсумига таълукли).

Ер юзасининг радионурланишлари. Ер юзаси доимо кизитилиб туради ва шу сингари жуда кенг частоталар диапазонида электромагнит нурланишларнинг манбаиси бўлади. Ер юзаси радионурланишларининг хароратли еритилганлиги (яркостная темперетура) Т_язм қуйидагича аникланиши мумкин Т_язм=Т_зм(1-R²), бу ерда Т_зм≈290 К – Ернинг термодинамик харорати; R - Ердан қайтиш коэффициенти.

Антеннали харорат Ернинг радионурланиши билан шарланган. Хароратли еритилганлиги (яркостная темперетура) Т_язм га эмас, балки антеннанинг йуналтириш диограммаси йуналганлигига хам богликдир. Тор йуналтириш диаграммали антенналар ишлатилганда Ер юзасини радионурланишлари таъсирини камйтириш учун кутарилиш бурчаги ∆>=5^о градусда ишлаш тавсия этилади. Бу холатда Ер юзасини нурланишлари асосий эмас деб хисобланади ва антеннанинг йуналтириш диаграммасининг ён япрокчалари ердамида қабул килинади.

Атмосферадаги халакитлар. Атмосферали халакитлар чакмок чаккан даврдаги радиомагнит нурланишлар билан шартланган. Чакмок разряди бу кенг ва узлуксиз частота спекти ва катта кувватга эга бўлган нурланиш манбаисидир. Нурланишларнинг максимал интенсивлиги овоз частоталар зонасига мос келади. Радиотўлқинлар диапазонида нурланишларнинг интенсивлиги частотага нисбатан тескари пропорционал равишда камайиб боради ва атмосферали халакитлар радиолиния ишига частотага юкори бўлганда шунча кам таъсири қўрсатади. 17.4. расмда ўртача кийматлар келтирилган. Улар ёрдамида тунда (2 эгри чизиқ) ва кундузи (1 эгри чизиқ) ўрта кенгликлардаги атмосферали халакитлар сатхини бахолаш мумкин.

17.4 расм. Атмосферадаги халакитларнинг частотага богликлиги

Саноат халакитлари. Саноат халакитлари асосан саноат, транспорт, уй жихозлари ва бошка электрик воситалари ва курилмалари фаолияти натижасида пайдо бўлади. Шахарда улар 1 дан 100…300 МГц частоталарда қабул қилиш шароитларини чегаралайди. Индустриал халакитлар сатхи у ёки бу туманда урнатилган электрик қурилмалар ва уларни экранларштириш хакидаги чора тадбирларига боглик. Халакитларнинг ўртача сатхлари (катта шахарларда) 17.4-расмдаги 3 ва 4 эгри чизиқларда қўрсатилган. Транспорт воситалар хосил киладиган асосий халакитлар уланинг «ут олдириш тизими, яъни зажигание тизими» ишлаши натижасида хосил бўлади.

Станциялар халакитлари. Бугунги кунда радиоалоқа воситалари шу даражада кўпайиб кетганки, уларнинг кўплари бир бирига тенг ёки якин бўлган частоталарда ишлашга мажбурдир. Бунинг натижасида узаро халакитлар пайдо бўлади ва айрим диапазонларда бу халакитлар устунли бўлиб чикади. Турли тўлқин диапазоналарида станция халакитлари сатхини бохолаш турлича бўлади.

УҚТ диапазонида радиотўлқинларнинг тарқалиш хусусиятидан келиб чиккан холда уларнинг халакит килувчи станциялар радиуси чегараланган. Шунинг учун халакитлар сатхини хисоблаш йуллари билан аниклаш мумкин, бунда тарқалиш шартлари, фазода жойлашиши ва халакит килувчи станцияларнинг техник характеристикалари хисобга олинади,

ҚТ диапазонида станциянинг халакитини хисоблаш йули билан аниклаб бўлмайди. Бу частота диапазонида халакитлар нафакат якин орада жойлаштирилган станциялар таъсири, балки қабул нуқтасидан бир неча минг киллометр узок масофаларда жойлашган станциялардан таркалувчи тўлқинларнинг тарқалиш хусусияларига боглик. Бугунги кунда аник маълумотларни факат эксперементал йуллар билан олса бўлади.

ЎТ ва УТ диапазонида радиотўлқинлар стабил таркалгани учун халакит килувчи станциялар сатхини худди шу айтиб утилган йуллар билан, яъни тарқалиш шартлари, фазода жойлашиши ва халакит килувчи станцияларнинг техник характеристикалари хисобга олган холда хисоблаш мумкин.